其缺點是大壓力角偏大，在σ=0、φ=°和φ=a三點存在“軟沖”點。如圖3-7所示，只要定子曲線范圍角a正好是葉片間隔角β= 2π1z的偶倍數，即處在定子曲線范圍內的葉片數k保持為某個偶數，運動中葉片所在點的速度組合就能保持為常數，使輸出流量脈動為零。由圖，等加速等減速曲線的。特性曲線雖然連續，但有不光滑的折點。在φ=0、a12和a三處出現加進度a的突變,使J為無窮大,產生很大的沖擊振動。大加速度amx值以等加速曲線為小，因而不易出現葉片與定子的脫空;或者說，在葉片不脫空條件的情況下，等加速曲線允許定于長、短半徑有較大的差值。2>正弦加速曲線正弦加速曲線雖然了加速度的突變，但在曲線端點φ=0和φ=a處仍.有J的突變，存在激振作用。對于阿基米德螺線，如果兩端不作修正，則在整個a角范圍內速度常數。但這種曲線在φ=0和σ=a的端點上速度u有突變，以致加速度a出現無窮大，所以必須對曲線兩端進行修正。圖4-4采取的是正弦加速修正，修正后兩端▲ρ角范圍內的速度是變化值，這時只要適當配置修正范圍角Ap和葉片數，仍可較的速度組合。.修正的阿基米德螺線雖然ua特性曲線均連續無突變，但在φ= 0、Aq:_(a- Aq)、a等處加速度特性曲線出現不光滑的折點，所以J有突變，仍然有激振作用。增大修正范圍角△ρρ，可以減小J值突變的幅度。這是適用于葉片泵定子的簡單的高次曲線方程,稱為典型高次曲線方程。典型高次曲線方程的各項特性見圖4-5。與等加速等減速曲線相比，這種曲線uDmax值略小，amx 值略大，輸出的流量均勻性基本相同，而Jmx值較小。由于建立方.程時用邊界條件約束了曲線兩端的山a值，所以口、a特性不僅在曲線自身范圍.內連續光滑，而且在端點上也沒有突變，完全了“ 硬神”“軟神)是一種綜合性能的曲線，能的低噪聲效果。但是由于在邊界上沒有設置約束加速度變化率J的條件,所以盡管J在曲線自身范圍內連續光滑,但在兩均與R、R,圓弧銜接處仍有一定的突變，即端點上仍有-定的激振沖擊。3.4.4定子過渡曲線方案綜合分析、選定等加速等減速曲線、正弦加速曲線、余弦加速曲線、修正的阿基米德螺線4種曲線，雖然基本上都能地輸出流量脈動小、壓力角和葉片不脫離定子的要求，但是它們的力學特性和振動特性卻不甚。從控制葉片的振動和噪聲來說，上述幾種定子曲線都不具備良好的特性，對這些曲線進行適當修正雖然可以使特性某種程度的,促仍然很難加速度變化率J的突變和由此產生的激振，北比制造時不易準確控制修正段的長短，所以實際很少應用。

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安頌PVF-40-70-10該泵不受平衡徑向力，4.單作用葉片泵(1)單作用葉片泵的工作原理.圖為單作用葉片泵工作原理圖。與雙作用葉片泵明顯不同的是，單作用葉片泵的定子內表面是-一個圓形，轉子與定子間有一^ 偏心量e,兩端的配流盤上只開有一-個吸油窗口和一個壓油窗口。當轉子- - 周時，每一葉片在轉子槽內往復-一次，每相鄰兩葉片間的密封容腔容積發生一次增大和縮小的變化，容積增大時通過吸油窗口吸油,容積減小時通過壓油窗口將油擠出。單作用吐片泵圖單作用葉片泵工作原理壓油口轉子定子葉片吸油口第三章液壓泵由于這種泵在轉子每轉一周中，每個密封容腔容積吸油壓油各次，故稱為單作用葉片泵。又因這種泵的轉子受有不平衡的液壓作，故又稱不平衡式葉片泵。由于軸和軸承上的不平衡負荷較大，因而使這種泵工作壓力的受到了。改變定子和轉子間的偏心距e值,可以改變泵的排量，因此單作用葉片泵是變量泵。(2)單作用葉片泵的排量和流量單作用葉片泵的葉片轉到吸油區時，葉片與吸油窗口連通，轉到壓油區時，葉片與壓油窗口連通。因此，葉片的厚度對排量計算無影響。如圖所示，當單作用葉片泵的轉子每轉一轉時，每兩相鄰葉片間的密封容積變化量為V-V2。泵的排量近似表達式為上式也表明，只要改變偏心距e，即可改變泵的輸出流量。單作用葉片泵的定子內徑和轉子外徑都為圓柱面,由于偏心安置，其容積變化是不均勻的，因此有流量脈動。理論分析表明，葉片數為奇數時脈動率較小，而且泵內的葉片數越多，流量脈動率就越小。考慮到上述原因和結構上的，- .般葉片數為13或15。(3)單作用葉片泵的結構特點(a)為了調節泵的輸出流量，需定子位置，以改變偏心距e。(b)徑向液壓作不平衡，因此了工作壓力的。單作用葉片泵的額定壓力- -般不超過7 MPa;(c)存在困油現象。由于定子和轉子兩圓柱面偏心安置，當相鄰兩葉片同時在吸、壓油窗口之間的密封區內工作時，封閉容腔會產生困油現象。為了困油現象帶來的危害,通常在配流盤壓油窗口邊緣開三角形卸荷槽。(d) 葉片后傾。單作用葉片泵葉片傾角安裝得主要矛盾不在壓油腔，而在吸油腔。因為單作用葉片泵在壓油區的葉片通壓力油，而在吸油區的葉片不通壓力油而與吸油口連通，為了使吸油區的葉片能在離心力的作用下順利甩出，葉片采取后傾-一個角度安放。通常后傾角為24度(4)限壓式變量葉片泵(a)外反饋式變量葉片泵的工作原理。

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